在上面的RC串聯(lián)電路中，我們可以看到流入電路的電流是電阻和電容共同的，而電壓由V R和V C兩個分量電壓組成。

    這兩個分量的最終電壓可以通過數(shù)學(xué)方法找到，但由于矢量V R和V C異相90 ° ，因此可以通過構(gòu)造矢量圖以矢量方式將它們相加。
    為了能夠生成交流電容的矢量圖，必須找到參考或公共組件。在串聯(lián)交流電路中，電流很常見，因此可以用作參考源，因?yàn)橄嗤碾娏髁鬟^電阻并流入電容。純電阻和純電容的單獨(dú)矢量圖如下：    兩個純分量的矢量圖

    交流電容矢量圖
    交流電阻的電壓和電流矢量彼此同相，因此電壓矢量VR被疊加繪制到電流矢量上。
    我們還知道，在純交流電容電路中，電流超前于電壓 (ICE)，因此電壓矢量V C比電流矢量落后（滯后）90 ° ，并且與V R具有相同的比例，如圖所示。    合成電壓的矢量圖

    結(jié)果矢量圖
    在上面的矢量圖中，線OB代表水平電流參考，線OA是與電流同相的電阻元件兩端的電壓。線OC顯示電容電壓落后電流 90 o，因此仍然可以看出電流超前純電容電壓 90 o。OD線為我們提供了最終的電源電壓。
    由于電流超前于純電容中的電壓 90 o，因此從各個電壓降 VR 和 VC繪制的結(jié)果相量圖代表了上面顯示為OAD的直角電壓三角形。然后，我們還可以使用畢達(dá)哥拉斯定理以數(shù)學(xué)方式找到電阻器/電容器 (RC) 電路上的合成電壓值。    由于VR  = IR且V C  = IX C，所施加的電壓將是兩者的矢量和，如下所示。

    電壓三角形
    數(shù)量  RC電路的阻抗  代表電路的阻抗Z。
    交流電容的阻抗
    阻抗Z的單位為歐姆Ω ，是交流電路中電流流動的“總”阻力，包含電阻（實(shí)部）和電抗（虛部）。純電阻性阻抗的相位角為 0 °，而純電容性阻抗的相位角為 -90 °。
    然而，當(dāng)電阻器和電容器在同一電路中連接在一起時，總阻抗的相位角將介于 0 °和 90 °之間，具體取決于所用元件的值。然后可以使用阻抗三角形找到上面所示的簡單 RC 電路的阻抗。